- 中文名
- 红移
- 外文名
- red-shift
- 别 名
- 多普勒红移，引力红移，宇宙学红移
- 适用领域
- 物理学，天文学
- 应用学科
- 物理
- 分 类
- 多普勒红移、引力红移等
简介
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红移最初是在人们熟悉的可见光波段发现的，随着对电磁波谱各个波段的了解逐步深入，任何电磁辐射的频率降低都可以称为红移。对于频率较高的γ射线、X射线和紫外线等波段，频率降低确实是波谱向红光移动，“红移”的命名并无问题；而对于频率较低的红外线、微波和无线电波等波段，尽管频率降低实际上是远离红光波段，这种现象还是被称为“红移”。 [1]
当光源远离观测者运动时，观测者观察到的电磁波谱会发生红移，所有的波（包括机械波、电磁波和引力波等）都会因为多普勒效应而造成的频率和波长的变化，其中频率降低，波长变长的现象称为红移现象，这样的红移现象在日常生活中有很多应用，例如多普勒雷达、雷达枪，在分光学上，人们使用多普勒红移测量天体的运动，在天体光谱学里，人们使用多普勒红移测量天体的物理行为。这种多普勒红移的现象最早是在19世纪所预测并观察到的，当时的部分科学家认为光的本质是一种波。另一种红移机制被用于解释在遥远的星系、类星体，星系间的气体云的光谱中观察到的红移现象。红移增加的比例与距离成正比。这种关系为宇宙在膨胀的观点提供了有力的支持，比如大爆炸宇宙模型。 [2]
另一种红移称为宇宙学红移，其机制为空间的度规膨胀。这机制说明了在遥远的星系、类星体，星系间的气体云的光谱中观察到的红移现象，其红移增加的比例与距离成正比。这种关系为宇宙膨胀的观点提供了有力的支持，比如大爆炸宇宙模型。
另一种形式的红移是引力红移，其为一种相对论性效应，当电磁辐射传播远离引力场时会观测到这种效应；反过来说，当电磁辐射传播接近引力场时会观测到引力蓝移，其波长变短、频率升高。
红移的大小由“红移值”衡量，红移值用Z表示，定义为：
这里
类别
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红移有3种：多普勒红移（由于辐射源在固定的空间中远离我们所造成的）、引力红移（由于光子摆脱引力场向外辐射所造成的）和宇宙学红移（由于宇宙空间自身的膨胀所造成的）。对于不同的研究对象，牵涉到不同的红移。
引力红移多普勒红移
图3 植被曲线红移3.在高光谱遥感领域的红移。在植被的光谱曲线中，遭胁迫的植物的红-红外透射曲线向更低频率方向移动（Cibula和Carter，1992）的现象称为“红端偏移”，简称“红移”。
简单的说，就是拐点向低频方向移动（如图3曲线）。
引力红移
引力红移，是强引力场中天体发射的电磁波频率降低的现象。由广义相对论可推知，当从远离引力场的地方观测时，处在引力场中的辐射源发射出来的谱线，其频率会降低一些，也就是红移。只有在引力场特别强的情况下，引力造成的红移量才能被检测出来。引力红移现象首先在引力场很强的白矮星（因为白矮星表面的引力较强）上检测出来。二十世纪六十年代，庞德、雷布卡和斯奈德采用穆斯堡尔效应的实验方法，测量由地面上高度相差22.6米的两点之间引力势的微小差别所造成的谱线频率的移动，定量地验证了引力红移。结果表明实验值与理论值完全符合！
区别
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多普勒红移
图为遥远的星系在可见光波段的光谱通常引力红移都比较小，只有在中子星或者黑洞周围这一效应才会比较大。对于遥远的星系来说，宇宙学红移是很容易区别的，但是在星系随着空间膨胀远离我们的时候，由于其自身的运动，在宇宙学红移中也会参杂进多普勒红移。 [3]
引力红移
一般说来，为了从其他红移中区别引力红移，你可以将这个天体的大小与这个天体质量相同的黑洞的大小进行比较。类似星云和星系这样的天体，它们的半径是相同质量黑洞半径的千亿倍，因此其红移的量级也大约是静止频率的千亿分之一。对于普通的恒星而言，它们的半径是同质量黑洞半径的十万倍左右，这已经接近光谱观测分辨率的极限了。中子星和白矮星的半径大约是同质量黑洞半径的10和3000倍，其引力红移的量级可以达到静止频率的1/10和1/1000。
宇宙学红移
20世纪初，美国天文学家埃德温·哈勃发现，观测到的绝大多数星系的光谱线存在红移现象。这是由于宇宙空间在膨胀，使天体发出的光波被拉长，频率降低，谱线因此“变红”，这称为宇宙学红移，并由此得到哈勃定律。20世纪60年代发现了一类具有极高红移值的天体——类星体，成为近代天文学中非常活跃的研究领域。
宇宙学红移在100个百万秒差距的尺度上是非常明显的。但是对于比较近的星系，由于星系本身在星系团中的运动所造成的多普勒红移和宇宙学红移的量级差不多，你必须仔细的别开这两者。通常星系在星系团中的速度为3000km/s，这大约与在5个百万秒差距处的星系的退行速度相当。
科学家们可利用爆炸的表观亮度（随着距离的增加而减弱）以及红移测量值作为时间和空间的标记。揭示宇宙在不同时期膨胀的速度。 [5]
发展历程
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稍后，因为克里斯琴·安德烈·多普勒在1842年对这种现象提出了物理学上的解释，而被称为多普勒效应。他的假说在1845年被荷兰的科学家Christoph Hendrik Diederik Buys Ballot获得证实。多普勒预言这种现象可以应用在所有的波上，并且指出恒星的颜色不同可能是由于它们相对于地球的运动速度不同而引起的。后来这个推论被否认。恒星呈现不同的颜色是因为温度不同，而不是运动速度不同。
2023年4月，研究表明，小麦哲伦云形成岩石元素的丰度类似于更遥远星系的情况，红移约为2（在宇宙历史上大约110至120亿年前的一个时期），天文学家称之为“宇宙正午”。 [6]
机制原理
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一个光子在真空中传播可以有几种不同的红移机制，每一种机制都能产生类似多普勒红移的现象，意谓着是与频率无关的。这些机制分别使用伽利略、洛伦兹、或相对论转换在各个参考架构之间来比较。
多普勒效应
如果一个光源是远离观测者而去，那么会发生红移（z>0），当然，如果光源是朝向观测者移动，便会产生蓝移（z<0）。这对所有的电磁波都适用，而且可以用多普勒效应解释。当然的结果是，这种形式的红移被称为多普勒红移。
多普勒公式这种现象最早是在1938年赫伯特E艾凡斯和GR.史迪威进行的实验中被观察到的，称为艾凡斯-史迪威实验。
由于罗伦兹因子只与速度的量值有关，这使得红移与相对论的相关只独立的与来源的运动取向有关。在对照时，古典这一部分的形式只与来源的运动投影在视线方向上的分量有关，因此在不同的方向上会得到不同的结果。同样的，一个运动方向与观测者之间有θ的角度（正对着观测者时角度为0），完整的相对论的多普勒效应形式为：
完整的相对论的多普勒效应形式而正对着观测者的运动物体（θ=0°），公式可以简化为：
公式可以简化为在特殊的状况下，运动源与测器成直角（θ=90°），相对性的红移为横向红移，被测量到的红移，会使观测者认为物体没有移动。即时来源是朝向观测者运动，如果有横向的分量，那么在这个方向上的速度可以扩张到抵消预期中的蓝移，而且如果速度更高的还会使接近的来源呈现红移。
膨胀的宇宙
在20世纪初期，史立佛、哈勃和其他人，首度测量到银河系之外星系的红移和蓝移，它们起初很单纯的解释是多普勒效应造成的红移和蓝移，但是稍后哈柏发现距离和红移之间有着粗略的关联性，距离越远红移的量也越大。理论学者几乎立刻意识到这些观察到的红移可以用另一个不同的机制来解释，哈柏定律就是红移和距离之间交互作用的关联性，需要使用广义相对论空间尺度扩张的宇宙论模型来解释。结果是，光子在通过扩张的空间时被延展，产生了宇宙学红移。这与多普勒效应所描述的因速度增加所产生的红移不同（这是罗伦兹转换），在光源和观测者之间不是因为动量和能量的转换，取代的是光子因为经过膨胀的空间使频率降低而红移。这种效应在现代的宇宙论模型中被解释为可以观测到与时间相关联的宇宙尺度因次（a），如下的形式：
如下的形式
由中子星造成的重力红移的图解表示重力红移
产生的红移此处
M是创造出重力场的质量，
在地球上这种效应非常小，但是经由莫士包耳效应依然可以测量出来，并且在Pound-Rebka experiment中首次得到验证。然而，在黑洞附近就很显著，当一个物体接近事件视界时，红移将变成无限大，他也是在宇宙微波背景辐射中造成大角度尺度温度扰动的主要角色。
测量方法
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科学家们可利用红移测量值作为空间的标记。 [4]
红移蓝移红移（和蓝移）可能会在天体被观测的和辐射的频率（或波长）而带有不同的变化特征，天文学习惯使用无因次的数量z来表示。
在z被测量后，红移和蓝移的差别只是间单的正负号的区别。依据下一章节的机制，无论被观察到的是红移或蓝移，都有一些基本的说明。例如，多普勒效应的蓝移（z0），就会联想到物体远离观测者而去并且能量减少。同样的，爱因斯坦效应的蓝移可以联想到光线进入强引力场，而爱因斯坦效应的红移是离开引力场。
观测方法
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红移光谱学，用在测量上，比只要简单的通过特定的滤光器来测定天体亮度的光度学要困难。当测光时，可以利用所有的数据（例如，哈柏深空视场和哈柏超深空视场），天文学家依靠的是红移测光的技术，由于滤光器在某些频率的范围内非常灵敏，依靠这样的技术可以假定许多光谱的本质隐藏在光源之内，观测误差可以δz=0.5为级距来排序，并且比分光镜的更为可靠许多。然而，光度学无法考虑到红移的定性描述。例如，一个与太阳相似的光谱，但红移z=1，最为明亮的是在红外线的区域，而非以黄-绿为尖峰的黑体光谱，并且光的强度在经过滤光器时将减少二级（1+z）。
在本地群的观测
使用SOHO卫星的LASCOC1摄影机观测到的太阳日冕。这张图片是以铁XIV的5308埃谱线经都普勒仪观察日冕中的电浆接近与远离卫星的速度，转移成不同色码的一幅假色图。在附近的目标（在我们的银河系内的天体）观测到的红移几乎都与相对于视线方向上的速度有关。观察这样的红移和蓝移，让天文学家可以测量速度和分光星的参考质量。这种方法是英国天文学家威廉·哈金斯在1868年最先采用的。相同的，从光谱仪中对单独的一颗恒星所测得的微量的红移和蓝移是天文学家检测是否有行星系环绕着恒星的诊断和测量的方法之一。对红移更精确的测量被应用于日震学上，藉以精确的测量太阳光球的运动。红移也被应用于第一次的行星自转速率的测量、星际云的速度、星系的自转，还有吸积的动力学呈现在中子星和黑洞的多普勒和重力红移。
另外，还有各种不同辐射和吸收的温度造成的多普勒致宽-对单一的吸收或辐射谱线造成的红移和蓝移的效应。测量来自不同方向的氢线21公分波的扩展和转移，天文学家能测量出星际气体的退行速度，揭露出我们银河系的自转曲线。相同的测量也被应用在其他的星系，例如仙女座星系。做为一种诊断的工具，红移测量在天文学的分光学中是最重要的工具之一。
外星系的观察
红移对比本星系群遥远，但仍在室女座星系团附近，距离为10亿秒差距左右的星系，红移与星系的距离是近似成比例的，这种关系最早是由哈柏发现的，也就是众所皆知的哈勃定律。星系红移最早是Vesto Slipher大约在1912年发现的，而哈柏结合了Slipher的测量成为度量天体距离的另一种方法-哈柏定律。在建基于广义相对论下被广泛接受的宇宙模型中，红移是空间扩展的主要结果：这意味着遥远的星系都离我们而去，光离开星系越久，空间的扩展也越多，所以光也就被延伸越多，红移的值也就越大，所以越远的看起来就移动的越快。哈柏定律一样适用哥白尼原则，由于我们通常不知道天体有多明亮，测量红移会比直接测量距离容易，所以使用哈柏定律就可以得知天体大略的距离。
星系之间的和星系团的重力交互作用在正常的哈柏图上导致值得注意的消散，星系的本动速度和在宇宙中的维理天体的迷踪质量相叠加，这种作用导致在附近的星系（像仙女座星系）显示出蓝移的现象，并且向共同的重心接近，同时星系团的红移图像上帝的手指在作用使本动速度的消散大致成球型的分布。这个增加的组合给了宇宙学家一个单独测量质量的质光比（以太阳的质量和光为单位的星系的质量与光度比值），是寻找暗物质的重要工具。
对更遥远的星系，的距离和红移之间的关连性变得更为复杂。当你看见一个遥远的星系，也就是看见相当久远之前的星系，而那时的宇宙和现在是不同的。在那些早期的时刻，我们期待在俇展的速率上有所不同，原因至少有二个：
- 1.星系之间相互的重力吸引会减缓宇宙的扩张行动
- 2.
最近的观测却表明宇宙的扩张不仅没有如同第一点的预测减速，反而在加速中。这是广泛的，虽然不是相当普遍的，相信这是因为有暗物质在控制着宇宙的发展。这样的宇宙常数暗示宇宙的最后命运不是大挤压，反而可预见宇宙将长久存在。（可是在宇宙内多数的物理程序仍然朝向热死亡。）
扩张的宇宙是大霹雳理论的中心预言，如果往前追溯，理论预测“奇点”的存在，而那时的宇宙有无限大的密度；广义相对论的理论，大霹雳的理论依据，将不再能适用。最有可能取代的理论据信是尚未成熟的量子重力学，能在密度变得无穷大之前继续适用。
红移巡天
2度视场星系红移巡天资料第一次红移巡天是CfA红移巡天，开始于1977年，至1982年完成最初的资料搜集。最近的有2度视场星系红移巡天，测量宇宙在一个部分的大尺度结构，量测了22万个星系的z值，最后的结果已经在2003年6月释出。（除了描绘星系在大尺度的模型，2度视场也可以估计微中子质量的上限。）其他值得重视的研究还有史隆数位巡天（SDSS），在2005年仍在继续进行中，目标瞄准在观测一亿个天体。SDSS已经观测到红移高达0.4的星系和红移超过z=6的类星体。深度2红移巡天使用凯克望远镜和新的“DEIMOS”光谱仪，是深度1计划的延续。深度2是设计来研究红移0.7或更高的黯淡星系，因此可以填补SDSS和2df计划的不足。
沃尔夫效应
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2MASS红移巡天在许多情况下散射会导致辐射的红化，因为熵会使光子趋向最低能量而减少高能的光子（总能量守恒）。除了在小心控制的情况下，散射不会在同一个变化中横跨整个光谱，换言之，任何一个频率上计算得到的z只是一个对应于频率的函数，而且，来自介质的随机散射通常可能发生在任何的角度上，而z又是一个散射角的函数。如果多次的散射发生，或是散射的粒子在相对的运动中，那么通常都会造成谱线的畸变。
在恒星际天文学，可见光谱会因为穿过星际物质的散射过程出现星际红化—类似于在日出或日落时大气层造成太阳光偏红和天空是蓝色的瑞利散射。这种明显的转移成红色的现象，是因为谱线中的红色部分没有被转移成其他的频率，以及额外的黯淡和畸变结合，这些现象使光子在视线中出现或消失。
